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By P. M. Cohn

ISBN-10: 047192234X

ISBN-13: 9780471922346

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14) verursachten Impulstransport in Richtung Ecke. Ein Vergleich der Hohenlinien der axialen Geschwindigkeitskomponenente ist lediglich fur die beiden Modelle gegeben, die zu den starksten Sekundarstromungen fuhrten. O ensichtlich ist auch in diesen Fallen die Deformation des Geschwindigkeitsfeldes noch nicht ausreichend. Zu dem gleichen Befund kommen auch Demuren und Rodi DR84] in ihrer Arbeit. 16). Die Messung der Wandschubspannungsverteilung wurde der Arbeit von Lund Lun77] entnommen. 1. Die linearen Modelle SKE, NKE und RNG liefern fast identische Wandschubspannungsverteilungen.

101) Im Staupunkt an einem stumpfen Korper wird der Produktionsterm durch die ersten beide Terme dominiert, also durch U1 1 und U2 2. Nimmt man ferner an, da u21 u22 gilt, so werden sich wegen U1 1 + U2 2 = 0 die ersten beiden Terme gegenseitig nahezu aufheben und die Turbulenzproduktion ist klein. Da die Geschwindigkeitsgradienten in dem modellierten Produktionsterm zum Quadrat auftreten, addieren sich in diesem Fall die beiden Terme und die Turbulenzproduktion ist gro . Sie wird hier also durch die Geschwindigkeitsgradienten in Normalenrichtung (normal straining) dominiert und es sind die turbulenten Normalspannungen, die die Turbulenzproduktion bestimmen.

Die recht gute Berechnung der Wandschubspannungsverteilung steht in einem gewissen Widerspruch zu der ungenauen Berechnung des axialen Geschwindigkeitsfeldes. Eine eindeutige Erklarung dafur kann nicht gegeben werden, moglicherweise hangt es aber damit zusammen, da die Messungen verschiedenen Studien entnommen worden sind. 20 gegeben. Der Ein u der Sekundarstromungswirbel ist eindeutig zu erkennen, je gro er die Sekundarstromungen, desto besser ist die Ubereinstimmung mit den Me werten. Au allig ist die erheblich zu gro e Turbulenzenergie in der Ecke und die zu kleine Turbulenzenergie an der Wand.

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by Kenneth
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